Como a maioria das aproximações de engenharia, a condição antiderrapante nem sempre se mantém na realidade. Por exemplo, a uma pressão muito baixa (por exemplo, a alta altitude), mesmo quando a aproximação contínua ainda se mantém, pode haver tão poucas moléculas perto da superfície que elas “saltam” ao longo da superfície. Uma aproximação comum para deslizamento de fluidos é:
u – u Wall = β ∂ u ∂ n {\displaystyle u-u_{\text{\\i}}==beta {\frac {\i}{\i1}frac {\i}{\i1}
>
onde n n-estilo de exibição n}
é a coordenada normal para a parede e β {\\i1}beta {\i}
é chamado de comprimento de deslizamento. Para um gás ideal, o comprimento de escorregamento é frequentemente aproximado como β ≈ 1.15 ℓ {\i1}bem aprox. 1.15
, onde ℓ {\a10}displaystyle {\a10}
é o caminho livre médio. Algumas superfícies altamente hidrofóbicas também foram observadas como tendo um comprimento de deslizamento não nulo mas nanoescala.
Embora a condição de não escorregamento seja usada quase universalmente na modelagem de fluxos viscosos, às vezes é negligenciada em favor da ‘condição de não penetração’ (onde a velocidade do fluido normal à parede é ajustada à velocidade da parede neste sentido, mas a velocidade do fluido paralelo à parede é irrestrita) em análises elementares de fluxo invisível, onde o efeito das camadas limite é negligenciado.
A condição de não escorregar coloca um problema na teoria do fluxo viscoso nas linhas de contato: lugares onde uma interface entre dois fluidos encontra um limite sólido. Aqui, a condição de ausência de deslizamento implica que a posição da linha de contato não se move, o que não é observado na realidade. A análise de uma linha de contato em movimento com a condição sem deslizamento resulta em tensões infinitas que não podem ser integradas. Acredita-se que a taxa de movimento da linha de contato seja dependente do ângulo que a linha de contato faz com o limite sólido, mas o mecanismo por trás disso ainda não é totalmente compreendido.